Равномерно движение в кръг. Равномерно движение на точка в окръжност Центростремително ускорение на въртележка и в ускорител на частици

1. Задача

Точково тялоT ОТНОСНО вол ω въртене на тялото спрямо времетоT О Т. с освол до момента във времетоT

2. Задача

v 0 , както е показано на фигурата, и след спиране се плъзна назад. Изберете две твърдения от предложения списък, които отговарят на резултатите от експерименталните наблюдения и посочете номера им.

v 0

3. Задача

Колко пъти се променя налягането на идеален газ, когато обемът на идеален газ намалее с фактор 2 и неговата абсолютна температура се увеличи с фактор 4?

4. Задача

1) повишена;

2) намаля;

3) не се е променило.

хладилник на работен цикъл

Газова работа на цикъл

5 . Упражнение

Блок от масамч=0,5m и, движейки се по хоризонтална повърхност, се сблъсква с неподвижен блок с маса M=300g. Ако приемем, че сблъсъкът е напълно нееластичен, определете общата кинетична енергия на блоковете след сблъсъка. Пренебрегвайте триенето по време на движение. Да приемем, че наклонената равнина плавно преминава в хоризонтална.

6. Задача

нv=100 м\° С.

Отговори на тест No1

1. Упражнение

Точково тялоT започва да се движи в кръг с център в точкатаОТНОСНО . В момента, в който движението започна, тялото беше в точка, разположена върху оставол (както е показано на снимката). Използвайки представената графика на ъгловата скоростω въртене на тялото спрямо времетоT , определете какъв ъгъл ще направи отсечкатаО Т. с освол до момента във времетоT = 5 s. Изразете отговора си в градуси.

Решение.

Както се вижда от графиката, тялото първо се е движило обратно на часовниковата стрелка за 3 секунди, а след това по посока на часовниковата стрелка за 2 секунди. От това следва, че тялото ще се движи към:Отговор: 45.

2. Упражнение

След удара шайбата започна да се плъзга нагоре по неравната наклонена равнина с начална скоростv 0 както е показано на снимката, и след спиране се плъзна назад. Изберете две твърдения от предложения списък, които отговарят на резултатите от експерименталните наблюдения и посочете номера им.

1) Времето, през което шайбата се движи нагоре, е по-малко от времето, когато се движи надолу.

2) Модулът на максималната скорост на шайбата при движение надолу е равен наv 0

3) При движение нагоре и надолу модулът на работа на силата на гравитацията, действаща върху шайбата, е еднакъв.

4) Промяната в потенциалната енергия на шайбата при движение от точката на удара до горната точка е по-голяма от кинетичната енергия на шайбата непосредствено след удара.

5) Модулът на ускорение на шайбата при движение нагоре е равен на модула на ускорение при движение надолу.

Решение.

1, 5) Когато шайбата се движи нагоре, компонентът на гравитацията, разположен в наклонената равнина, и силата на триене са насочени в една посока, а когато се движат надолу - в различни посоки, следователно модулът на ускорение на шайбата при движение нагоре е по-голяма, отколкото при движение надолу. Времето, през което шайбата се движи нагоре, е по-малко от времето, когато се движи надолу.

2) Поради наличието на триене, модулът на максималната скорост на шайбата при движение надолу е по-малъкv 0

3) Модулът на работата на гравитацията е равен на модула на изменението на потенциалната енергия на шайбата в гравитационното поле. При движение нагоре и надолу модулът на изменение на височината на шайбата над хоризонта е еднакъв, което означава, че модулът на работата на гравитацията е еднакъв.

4) Поради наличието на триене, промяната в потенциалната енергия на шайбата при придвижване до горната точка е по-малка от кинетичната енергия на шайбата непосредствено след удара.

Отговор:13.

3. Упражнение

Температурата на хладилника на идеалната топлинна машина беше намалена, оставяйки температурата на нагревателя същата. Количеството топлина, получено от газа от нагревателя за цикъл, не се е променило. Как се промени ефективността на топлинния двигател, количеството топлина, предадено от газа за цикъл към хладилника, и работата на газа за цикъл?

За всяко количество определете съответния характер на промяната:

1) повишена;

2) намаля;

3) не се е променило.

Запишете избраните числа за всяка физична величина в таблицата. Числата в отговора могат да се повтарят.

Ако намалите температурата на хладилника, като същевременно поддържате температурата на нагревателя постоянна, ефективността на идеалния топлинен двигател ще се увеличи: ефективност = (T1- T2)/T2*100%, ефективността е свързана с работата на газАи количество топлинаQполучен газ за цикъл, коефициент на ефективност =А/ Q*100%. По този начин, тъй като когато температурата на хладилника се понижи, количеството топлина, получено от газа от нагревателя за цикъл, не се променя, заключаваме, че работата, извършена от газа за цикъл, ще се увеличи. Количеството топлина, предадено на хладилника, може да се намери от закона за запазване на енергията:Qстудено=Q- А. Тъй като след понижаване на температурата на хладилника количеството топлинаQще остане непроменена, но работата ще се увеличи, количеството топлинаQТоплината, отдадена на хладилника по време на работния цикъл, ще намалее.Отговор:121.

4. Упражнение

Блок от масам=500g се плъзга по наклонена равнина от височинач=0,8m и, движейки се по хоризонтална повърхност, се сблъсква с неподвижен блок с маса M=300g. Ако приемем, че сблъсъкът е напълно нееластичен, определете общата кинетична енергия на блоковете след сблъсъка. Пренебрегвайте триенето по време на движение. Да приемем, че наклонената равнина плавно преминава в хоризонтална.

Решение.

Кинетична енергия на прътите след сблъсъка Ek =(м+ М)* v 2 /2 къдетоv- скоростта на системата след удара, определена от закона за запазване на импулса в хоризонталното сечение: m*v1=(m+M)* v. Изключване на скоростта от системата от уравненияvполучаваме: Ek =м 2 /( м+ М)* v1 2 /2

Кинетичната енергия на първия блок преди сблъсъка се определя от закона за запазване на механичната енергия при плъзгане по наклонена равнина: което дава израза:м* ж* ч= м* v1 2 /2. Замествайки стойностите на масата и височината от условието, получаваме числената стойност: Ek =м/( м+ М)* м* ж* ч

5. Упражнение

С един мол хелий беше извършен процес, при който средноквадратичната скорост на хелиевите атоми се увеличи сн= 2 пъти. По време на този процес средната кинетична енергия на хелиевите атоми е пропорционална на обема, зает от хелия. Колко работа е извършил газът в този процес? Считайте, че хелият е идеален газ и вземете стойността на средноквадратичната скорост на хелиевите атоми в началото на процеса, равна наv=100m\s.

Решение.

Задача по физика - 3470

2017-05-21
Материалната точка започва да се движи по окръжност с радиус $r = 10 cm$ с постоянно тангенциално ускорение $a_( \tau) = 0,4 cm/s^(2)$. След какъв период от време векторът на ускорението a образува ъгъл $\beta$ с вектора на скоростта $\vec(v)$, равен на: а) $60^( \circ)$; б) $80^( \circ)$ (фиг.)? Колко разстояние ще измине движещата се точка през това време? Под какъв ъгъл ще се завърти радиус-векторът, изтеглен от центъра на окръжността към движещата се точка, ако в началния момент е насочен вертикално нагоре? Движението се извършва по посока на часовниковата стрелка.

Решение:

Материална точка се движи по окръжност с даден радиус. Тъй като движението е ускорено, скоростта $v$ на движещата се точка и следователно нормалното ускорение $a_(n) = v^(2)/r$ непрекъснато нараства с времето. Тангенциалното ускорение, според условията на задачата, е постоянно. Следователно векторът на пълното ускорение a се променя с времето както по големина, така и по посока.

Ъгълът $\beta$ между векторите $\vec(a)$ и $\vec(v)$ зависи от връзката между нормалното $a_(n)$ и тангенциалното $a_( \tau)$ ускорения:

$tg \beta = a_(n) / a_( \tau) = v^(2)/(ra_( \tau))$. (1)

Постоянността на тангенциалното ускорение ни позволява да намерим закона за промяна във времето на пътя $s$, изминат от точка, или ъгъла на въртене $\phi$ на радиус вектора (вижте фигурата).

Тангенциално ускорение

$a_( \tau) = dv/dt = const$.

Следователно, моментната скорост на движеща се точка (при $v_(0) = 0$)

$v = a_( \tau) t$.

Замествайки този израз във формула (1), намираме

$tg \beta = (a_( \tau) t)^(2) / (a_( \tau) t) = a_( \tau)t^(2)/r$.

Тогава времето и пътят са съответно равни:

$t = \sqrt( \frac(r tg \beta)( a_( \tau)))$, (2)
$s = \int_(0)^(t) vdt = \int_(0)^(t) a_( \tau) t dt = \frac(a_( \tau)t^(2))(2)$. (3)

Ъгълът на въртене $\phi = s/r$ също се променя с времето според квадратичния закон:

$\phi = a_( \tau) t^(2) /(2r)$. (4)

а) Когато $\beta_(1) = 60^( \circ)$ ($tg \beta_(1) = 1,73$), съгласно изрази (2) - (4), $t_(1) = 6, 6 с; s_(1) = 8,7 cm; \phi_(1) = 0,87 rad$.
b) При $\beta_(2) = 80^( \circ)$ ($tg \beta_(2) = 5,7$), съгласно изрази (2) - (4), $t_(2) = 12 s ; s_(2) = 28 cm; \phi_(2) = 2,8 rad$.

Позициите на движещата се точка за намерените ъгли $\phi_(1)$ и $\phi_(2)$ и векторите $\vec(v)$ и $\vec(a)$ в тези моменти са показани на фиг. .

Равномерно движение около кръг- това е най-простият пример. Например краят на стрелката на часовника се движи в кръг около циферблата. Скоростта на движение на тялото в кръг се нарича линейна скорост.

При равномерно движение на тяло в кръг модулът на скоростта на тялото не се променя с времето, т.е. v = const, и се променя само посоката на вектора на скоростта; в този случай няма промяна (a r = 0), а промяната на вектора на скоростта по посока се характеризира с величина, наречена центростремително ускорение() n или CS. Във всяка точка векторът на центростремителното ускорение е насочен към центъра на окръжността по радиуса.

Модулът на центростремителното ускорение е равен на

a CS = v 2 / R

Където v е линейна скорост, R е радиусът на окръжността

Ориз. 1.22. Движение на тяло в кръг.

Когато описваме движението на тяло в окръжност, използваме радиус ъгъл на завъртане– ъгълът φ, през който за време t се завърта радиусът, прекаран от центъра на окръжността до точката, в която се намира движещото се тяло в този момент. Ъгълът на завъртане се измерва в радиани. равен на ъгъла между два радиуса на окръжност, дължината на дъгата между които е равна на радиуса на окръжността (фиг. 1.23). Тоест, ако l = R, тогава

1 радиан = l / R

защото обиколкаравна на

l = 2πR

360 o = 2πR / R = 2π rad.

Следователно

1 рад. = 57.2958 o = 57 o 18'

Ъглова скоростравномерното движение на тялото в кръг е стойността ω, равна на съотношението на ъгъла на въртене на радиуса φ към периода от време, през който се извършва това въртене:

ω = φ / t

Мерната единица за ъглова скорост е радиан за секунда [rad/s]. Модулът на линейната скорост се определя от отношението на дължината на изминатия път l към интервала от време t:

v=l/t

Линейна скоростс равномерно движение около окръжност, тя е насочена по допирателна в дадена точка от окръжността. Когато една точка се движи, дължината l на дъгата на окръжност, пресечена от точката, е свързана с ъгъла на завъртане φ с израза

l = Rφ

където R е радиусът на окръжността.

Тогава при равномерно движение на точката линейната и ъгловата скорости са свързани със съотношението:

v = l / t = Rφ / t = Rω или v = Rω

Ориз. 1.23. радиан.

Период на обръщение– това е периодът от време T, през който тялото (точката) прави един оборот по окръжността. Честота– това е реципрочната стойност на периода на въртене – броят обороти за единица време (в секунда). Честотата на циркулация се обозначава с буквата n.

n=1/T

За един период ъгълът на завъртане φ на точка е равен на 2π rad, следователно 2π = ωT, откъдето

T = 2π/ω

Тоест ъгловата скорост е равна на

ω = 2π / T = 2πn

Центростремително ускорениеможе да се изрази като период T и честота на циркулация n:

a CS = (4π 2 R) / T 2 = 4π 2 Rn 2

С това движение (фиг. 6.10) и , тъй като с равномерно движение и с движение в кръг. От формулата скоростта на равномерно движение в окръжност

Ориз. 6.10. Равномерно движение на точка по окръжност

Ако приемем t = T– период, т.е. времето на една обиколка на кръг с точка, тогава

където е диаметърът на кръга.

3. Еднакво редуващо се движение.Ако , тогава се нарича движението на точката еднакво променлива.

Уравнение на равномерното движение на точка

.

– скорост по всяко време.

И .

А. С равномерно променливо праволинейно движение, ако времето не е известно T, получаваме първата спомагателна формула

Ако не е известно:

,

където е средната скорост на точка по време на нейното равномерно движение.

B. Ако равномерно ускореното движение на точка започва от началото на траекторията ( С 0 = 0) и без начална скорост (), тогава предишните формули приемат по-проста форма:

Примери за такова движение са движението на автомобил при потегляне или движението на самолет по пистата, както и известното от физиката свободно падане на тела.

Б. При свободно падане . В този случай, ако във формулите от точка (Б) Сзаменете с височина на падане н, тогава формулите приемат формата

Предпоследната от тези формули, представена във формата, се нарича Формулата на Галилей.

Глава 7. Най-простите движения на твърдо тяло

7.1. Движение напред

Движението на твърдо тяло, при което всеки избран сегмент от права линия в тялото се движи, оставайки успореден на първоначалното си положение, се нарича прогресивен.

Помислете за две точки АИ IN, свързани с сегмент AB(фиг. 7.1). Очевидно при преместване на сегмент ABуспоредно на първоначалната позиция ( ) точки АИ INсе движат по еднакви траектории, т.е. ако траекторията се комбинира с траекторията, тогава те ще съвпаднат. Ако заедно с точка Аразгледайте движението на точка ° С, тогава, когато тялото се движи, сегментът ACсъщо остава успореден на първоначалната си позиция ( ) и траекторията на точката ° С(крива) е същата като траекториите и:

Или или ;

Или или .

Ориз. 7.1. Към анализа на постъпателното движение на твърдо тяло

Както виждаме, транслационното движение на твърдо тяло се характеризира напълно с движението на всяка от неговите точки. Обикновено постъпателното движение на тялото се определя от движението на неговия център на тежестта, с други думи, по време на постъпателно движение тялото може да се счита за материална точка.

Примери за транслационно движение на телата могат да бъдат плъзгач 1 , движещи се по прави водачи 2 (фиг. 7.2, А), или движеща се направо кола (или по-скоро не цялата кола, а нейното шаси и каросерия). Понякога криволинейното движение на автомобили или влакове при завои по пътищата обикновено се бърка с движение напред. В такива случаи те казват, че колата или влакът се движат с такава и такава скорост или с такова и такова ускорение.

Примери за криволинейно транслационно движение са движението на каретата (люлката) на кабинковия лифт (фиг. 7.2, b) или движението на партньора (фиг. 7.2, V), свързващ две успоредни манивела. В последния случай всяка точка на близнака се движи в кръг.

Ориз. 7.2. Примери за транслационно движение на тела:

А– права; b, V– криволинейни

7.2. Ротационно движение.

Ъглова скорост, ъглово ускорение

Движението на твърдо тяло, при което всички негови точки се движат по окръжност, чиито центрове са разположени на фиксирана права линия, перпендикулярна на тези окръжности, се нарича ротационен. Неподвижната права линия, върху която лежат центровете на кръговите траектории на точките на тялото, се нарича негова ос на въртене. За да се образува ос на въртене, достатъчно е да се фиксират произволни две точки от тялото. Примери за въртеливо движение на тела включват движението на врати или крила на прозорци, когато те се отварят или затварят.

Нека си представим тяло под формата на цилиндър, оста ABкойто лежи в лагерите (фиг. 7.3).

Ориз. 7.3. Към анализа на въртеливото движение на твърдо тяло

Невъзможно е недвусмислено да се определи въртеливото движение на тялото чрез движението на една точка.

За да установим закона за въртеливото движение на тялото, чрез който е възможно да се определи неговото положение в даден момент, изчертаваме през оста на въртене на тялото фиксирана полуравнина NP, свързана само с него, а вътре в тялото отбелязваме подвижна полуравнина, която се върти около оста заедно с тялото, сега ъгълът φ, образуван във всеки даден момент от времето от полуравнините NP и PP, точно определя позицията на тялото в пространството (виж фиг. 7.3). Ъгълът φ се нарича ъгъл на завъртанеи се изразява в радиани. За да се определи позицията на тялото в пространството във всеки момент от времето, е необходимо да се знае връзката между ъгъла на въртене φ и времето T, т.е. познава закона за въртеливото движение на тялото:

Скоростта на изменение на ъгъла на завъртане във времето се характеризира с величина, наречена ъглова скорост.

Нека си представим това в някакъв момент Tположението на въртящото се тяло се определя от ъгъла на завъртане φ, а в момента T + Δ T– ъгъл на завъртане φ + Δ φ. Следователно във времето Δ Tтялото се е завъртяло на ъгъл Δ φ и стойността

Наречен средна ъглова скорост.

Единицата за ъглова скорост е 1 rad/s. Скоростта на изменение на ъгловата скорост се характеризира с ъглово ускорение, означен с . Средно ускорение;

.

Единицата за ъглово ускорение е 1 rad/s 2 .

Нека се съгласим, че ъгълът на въртене, измерен обратно на часовниковата стрелка, се счита за положителен, а ъгълът, преброен по посока на часовниковата стрелка, се счита за отрицателен.

Ориз. 7.4. Да се ​​определи вида на въртеливото движение

Векторите и са плъзгащи се вектори, които са насочени по оста на въртене, така че когато се гледа от края на вектора (или ), се вижда въртене, протичащо обратно на часовниковата стрелка.

Ако векторите и са насочени в една и съща посока (фиг. 7.4, А), след това въртеливото движение на тялото ускорено – ъгловата скорост се увеличава. Ако векторите са насочени в противоположни посоки, тогава въртенето на тялото бавен – ъгловата скорост намалява (фиг. 7.4, b).

7.3. Специални случаи на въртеливо движение

1. Равномерно въртеливо движение. Ако ъгловото ускорение и следователно ъгловата скорост

, (7.1)

тогава въртеливото движение се нарича равномерно. От израз (7.1), след разделяне на променливите, получаваме

Ако при промяна на времето от 0 до Tъгълът на въртене се промени от φ 0 (първоначален ъгъл на въртене) на φ, след което интегрира уравнението в рамките на тези граници:

получаваме уравнението на равномерното въртеливо движение

което в окончателния си вид се изписва по следния начин:

Ако , тогава

Така при равномерно въртеливо движение ъгловата скорост

Или при .

2. Равномерно въртеливо движение. Ако ъгловото ускорение

(7.2)

тогава въртеливото движение се нарича равномерно променливо. Чрез разделяне на променливите в израз (7.2):

и приемайки, че когато времето се промени от 0 до Tъгловата скорост се е променила от (начална ъглова скорост) на , нека интегрираме уравнението в тези граници:

т.е. получаваме уравнението

изразяваща стойността на ъгловата скорост по всяко време.

Законът за равномерно въртеливо движение или, като се вземе предвид уравнение (7.3):

Ако приемем, че за времето от 0 до Tъгълът на въртене варира от до , нека интегрираме уравнението в тези граници:

или

Уравнение на равномерно редуващо се въртеливо движение в окончателния му вид

(7.4)

Получаваме първата спомагателна формула, като елиминираме времето от формули (7.3) и (7.4):

(7.5)

Като изключим ъгловото ускорение от същите формули, получаваме втората спомагателна формула:

(7.6)

където е средната ъглова скорост при равномерно въртеливо движение.

Когато и , формулите (7.3)–(7.6) приемат по-опростен вид:

По време на процеса на проектиране ъгловото движение не се изразява в радиани, а просто в обороти.

Ъгловата скорост, изразена в обороти в минута, се нарича скорост на въртене и е обозначен н. Нека установим връзката между (s –1) и н(мин –1). От кога тогава н(мин –1) на T= 1 min = 60 s ъгъл на въртене. Следователно:

При преминаване от ъглова скорост (s –1) към скорост на въртене н(min –1) имаме

7.4. Скорости и ускорения на различни точки

въртящо се тяло

Нека да определим скоростта и ускорението на всяка точка по всяко време. За целта ще установим връзка между ъгловите величини и , характеризиращи въртеливото движение на тялото, и линейните величини и , характеризиращи движението на точки от тялото.

Да приемем, че тялото, показано на фиг. 7.5, се върти според закона, описан от уравнението. Необходимо е да се определи скоростта и ускорението на точка Ана това тяло, разположено на разстояние ρ от оста на въртене О. Оставете тялото за известно време Tзавъртяна на ъгъл φ, и точката А, движейки се в кръг от определена начална позиция, се премести на разстояние. Тъй като ъгълът φ се изразява в радиани, тогава

т.е. разстоянието, изминато от точка на въртящо се тяло, е пропорционално на неговия ъгъл на въртене. Разстояние Си ъгълът на завъртане φ са функции на времето, а ρ е постоянна стойност за дадена точка. Нека разграничим двете страни на равенството (7.7) по отношение на времето и да получим

но е скоростта на точката, а е ъгловата скорост на тялото, следователно

тоест скоростта на точка върху въртящо се тяло е пропорционална на ъгловата му скорост.

Ориз. 7.5. Да се ​​определи скоростта и ускорението на точка

От формула (7.8) става ясно, че за точки, разположени на оста на въртене, скоростите на тези точки също са равни на нула. Тъй като , се променя, т.е. в точки, разположени по-далеч от оста на въртене, колкото по-висока е стойността на , толкова по-голяма е скоростта. Пропорционалната зависимост на скоростите на различни точки на въртящо се тяло от техните разстояния спрямо оста на въртене е показана на фиг. 7.6.

Ориз. 7.6. Разпределение на скоростта при въртеливо движение на твърдо тяло

Разграничавайки двете страни на равенството (7.8), имаме

но е тангенциалното ускорение на точката, a е ъгловото ускорение на тялото, което означава

т.е. тангенциалното ускорение на точка върху въртящо се тяло е пропорционално на неговото ъглово ускорение.

Замествайки стойността на скоростта от формула (7.8) във формулата, получаваме

това означава, че нормалното ускорение на точка върху въртящо се тяло е пропорционално на втората степен на неговата ъглова скорост.

От формулата след заместване вместо и техните стойности от формули (7.9) и (7.10) получаваме

Посоката на вектора на ускорението, т.е. ъгълът, се определя от една от формулите , а последният от тях вече може да бъде представен в следната форма:

(7.12)

От формули (7.11) и (7.12) следва, че за точки на тялото по време на въртеливото му движение по даден закон, първо може да се намери ускорението А, и след това го разлагаме на тангенциално ускорение и нормално ускорение, чийто модул

7.5. Методи за предаване на въртеливо движение

В технологиите често има нужда от прехвърляне на въртеливо движение от една машина към друга (например от електрически двигател към машинен инструмент) или вътре в машина от една въртяща се част към друга. Наричат ​​се механични устройства, предназначени за предаване и трансформиране на въртеливо движение трансмисии.

Глава 8. Сложно движение

8.1. Сложно точково движение

Пример за сложно движение на точка е:

а) лодка (ако я приемем за материална точка), плаваща от единия до другия бряг на реката;

б) човек, който върви по стъпалата на движещ се ескалатор на метрото, който също извършва сложно движение спрямо неподвижната арка на тунела.

Така при сложно движение точка, движеща се спрямо някаква движеща се материална среда, която се съгласяваме да наричаме подвижна референтна система,едновременно се движи заедно с тази отправна система спрямо втората отправна система, условно приета за неподвижна.

Движение на определена точка Мпо отношение на подвижната отправна система се нарича роднина. Движение на подвижна отправна система заедно с всички точки от материалната среда, свързани с нея, по отношение на неподвижна отправна система за точка МНаречен преносим. Движение на точки Мпо отношение на фиксирана отправна система се нарича комплекс, или абсолютен.

За да види сложното (абсолютно) движение на точка, самият наблюдател трябва да бъде свързан с фиксирана референтна система. Ако наблюдателят е в движеща се отправна система, тогава той вижда само относителна част от сложното движение.

Нека си представим, че смисълът Мза известно време се е преместил спрямо движещата се координатна система О 1 х 1 Y 1 от изходна позиция М 0 към позиция М 1 по пътеката М 0 М 1 (траектории на относително движение на точка) (фиг. 8.1). През същото време Δ Tподвижна координатна система О 1 х 1 Y 1 заедно с всички неизменно свързани с него точки и следователно заедно с траекторията на относителното движение на точката Мсе движат във фиксирана координатна система ОКСИна нова позиция:

Ориз. 8.1. Към анализа на сложно движение на точки

Нека разделим двете страни на това равенство на времето на движение Δ T:

и получете геометричната сума на средните скорости:

,

които са насочени по съответните вектори на преместване. Ако сега отидем до границите при , получаваме уравнението

изразяване теорема за добавяне на скорост: при сложно движение на точка абсолютната скорост във всеки момент от времето е равна на геометричната сума на преносимата и относителната скорости.

Ако е даден ъгълът, тогава модулът на абсолютната скорост

Ъглите, образувани от векторите на абсолютната скорост с векторите и се определят от синусовата теорема.

В частен случай при добавяне на тези скорости се образува ромб (фиг. 8.2, А) или равнобедрен триъгълник (фиг. 8.2, b) и следователно

Ориз. 8.2. Специален случай

8.2. Равнопаралелно движение на тялото

Движението на твърдо тяло, при което всички негови точки се движат в равнини, успоредни на някаква неподвижна равнина, се нарича плоскопаралелен (фиг. 8.3).

Ориз. 8.3. Равнопаралелно движение на твърдо тяло

Изучаване на равнинно-паралелното движение на тялото М, достатъчно е да разгледаме движението на плоското му сечение рсамолет XOY(фиг. 8.4).

Ориз. 8.4. Към анализа на плоскопаралелното движение на твърдо тяло

Да изберем в раздел рпроизволна точка А, което наричаме полюс. С кол Анека свържем някаква права линия KL, а в самия участък по правата линия KLнека начертаем отсечка AB, премествайки равнинния участък от позиция рна позиция р 1 . Първо можете да го преместите заедно с полюса Атранслационно и след това се завъртат на ъгъл φ .

Равнопаралелното движение на тялото е сложно движение и се състои от постъпателно движение с полюса и въртеливо движение около полюса.

Законът за равнинно-паралелното движение може да се определи с три уравнения:

Чрез диференциране на дадените уравнения на равнинно-паралелно движение е възможно във всеки момент да се определи скоростта и ускорението на полюса, както и ъгловата скорост и ъгловото ускорение на тялото.

Пример 8.1.Нека движението на търкалящо се колело с диаметър д(фиг. 8.5) се дава от уравненията

където u – m, φ – rad, T- С.

Диференцирайки тези уравнения, намираме, че полюсната скорост О ъглова скорост на колелото Ускорението на полюса и ъгловото ускорение на колелото в този случай са равни на нула. Познавайки скоростта на полюса и ъгловата скорост на тялото, след това можете да определите скоростта на всяка точка.

Ориз. 8.5. Например 8.1

8.3. Определяне на скоростта на всяка точка от тялото

при плоскопаралелно движение

Нека е дадено плоско сечение р, ъгловата скорост и полюсната скорост на които в даден момент от време, съответно, и . Необходимо е да се определи скоростта на дадена точка А(фиг. 8.6).

Нека разделим плоскопаралелното движение на неговите съставни части - транслационно и ротационно. При постъпателно движение заедно с полюса (преносимо движение), всички точки на сечението и точката Авключително, имат преносима скорост, равна на скоростта на полюса. Едновременно с преводаческия раздел ризвършва въртеливо движение с ъглова скорост (относително движение):

където е относителната скорост на точката А ().

Ориз. 8.6. Да се ​​определи скоростта на тялото при плоскопаралелно движение

Следователно във всеки един момент от времето

тоест абсолютната скорост на точка от тяло по време на равнинно-паралелно движение е равна на геометричната сума от скоростта на полюса и относителната скорост на тази точка около полюса.

Модулът на абсолютната скорост може да се определи по формулата

и посоката с помощта на синусовата теорема. Ако посоката на абсолютната скорост е известна, нейната величина е по-лесна за определяне въз основа на следната теорема: проекциите на скоростите на две точки на твърдо тяло върху правата линия, свързваща тези точки, са равни една на друга.

Да приемем, че скоростите и точките са известни АИ INвсяко тяло (фиг. 8.7). Приемане на точката като полюс А, получаваме

Ориз. 8.7. Вектори на скоростта на точки от плоска фигура

Относителната скорост е перпендикулярна AB. Следователно, или . Теоремата е доказана.

Глава 9. Несвободното движение

материална точка

9.1. Основни понятия и аксиоми на динамиката

Динамиката изучава движението на материалните тела под въздействието на сили. Динамиката се основава на следните аксиоми.

Аксиома 1 (принцип на инерцията). Всяка изолирана материална точка е в състояние на покой или равномерно и праволинейно движение, докато приложените сили не я изведат от това състояние.

Аксиома 2 (основен закон на динамиката). Ускорението на материална точка е пропорционално на действащата сила Еи е насочена по правата, по която действа тази сила (фиг. 9.1).

Ориз. 9.1. Към основния закон на динамиката

Математически втората аксиома е записана като векторно равенство

Където м– коефициент на пропорционалност, изразяващ мярката на инертност на материална точка и наричан неин маса.

В Международната система единици (SI) масата се изразява в килограми.

Връзката между числените стойности (модули) на силите и ускорението се изразява с равенството

Всички материални тела в близост до Земята се влияят от гравитацията Ж. При свободно падане към Земята тела с всякаква маса придобиват еднакво ускорение жкоето се нарича ускорение на свободното падане. За свободно падащо тяло предишното уравнение предполага следната връзка:

По този начин стойността на силата на гравитацията на тялото в нютони е равна на произведението на неговата маса и ускорението на гравитацията.

Аксиома 3 (закон за независимостта на силите). Ако система от сили се приложи към материална точка, тогава всяка от силите на системата придава на точката същото ускорение, каквото би придала, ако действа самостоятелно.

Нарича се материална точка, чието движение в пространството не е ограничено от никакви връзки Безплатно. Пример за свободна материална точка е изкуствен спътник на Земята в околоземното пространство или летящ самолет. Тяхното движение в космоса не е ограничено от нищо, така че пилотът на спортен самолет е в състояние да изпълнява различни сложни пилотажи.

Задачите на динамиката се свеждат до две основни:

1) законът за движение на точка е определен, необходимо е да се определи силата или системата от сили, действащи върху нея (първият проблем на динамиката);

2) посочена е система от сили, действащи върху точка; необходимо е да се определи законът на движение (вторият проблем на динамиката).

И двете проблеми на динамиката се решават с помощта на основния закон на динамиката, записан във формата или.

Нарича се материална точка, чиято свобода на движение е ограничена от наложени ограничения не е безплатно. Пример за несвободна материална точка е трамвай, движещ се по релси, ако се пренебрегне неговата форма и размер. За несвободна материална точка всички външни сили трябва да бъдат разделени на две категории: активни (движещи) сили и комуникационни реакции (пасивни сили).В тази връзка първият проблем на динамиката на несвободна точка се свежда до определяне на реакциите на връзките, ако са дадени законите на движение на точката и активните сили, действащи върху нея. Втората задача на динамиката се свежда до познаване на активните сили, действащи върху дадена точка, определящи, първо, закона за движение на точката и, второ, реакциите на връзките.

Ако една несвободна материална точка се освободи от връзките и връзките се заменят с техните реакции, тогава движението на точката може да се счита за свободно и основният закон на динамиката може да се даде следната форма:

,

къде са активните сили;

– реакции на свързване;

м– точкова маса;

– ускорение на точка, получено в резултат на действието на външни сили (активни и пасивни).

9.3. Инерционни сили

Сила, която е числено равна на произведението на масата на материална точка и придобитото от нея ускорение и насочена в посока, обратна на ускорението, се нарича инерционна сила (фиг. 9.3):

Ориз. 9.3. Инерционна сила

Силата на инерцията всъщност не се прилага към ускорената материална точка, а действа върху точката или тялото, което придава ускорение на тази точка.

Нека обясним това с няколко примера.

Тежък товар, чиято маса м, виси на крехка, но способна да издържи на напрежение R = Gрезби (фиг. 9.4, А). Ако сега рязко дръпнете конеца вертикално нагоре, той може да се скъса (фиг. 9.4, b). Допълнителна сила на инерция, числено равна на , започва да действа върху нишката, противодействайки на освобождаването на товара от състоянието на инерция (фиг. 9.4, V). Конецът може също да се скъса, ако бутнете окачен товар хоризонтално, карайки го да се люлее върху конеца (фиг. 9.4, Ж).

Когато материална точка се движи криволинейно (фиг. 9.5), тя изпитва ускорение, което обикновено се заменя с два компонента на ускорение: (нормално ускорение) и (тангенциално ускорение). Следователно по време на криволинейното движение на материална точка възникват два компонента на инерционната сила: нормална (известна още като центробежна) инерционна сила

И тангенциална (известна още като тангенциална) инерционна сила

a B C D

Ориз. 9.4. Към анализа на действието на инерционните сили

Ориз. 9.5. Вектори на ускоренията и инерционните сили

9.4. принцип на д'Аламбер

Инерционните сили се използват широко при изчисления и решаване на технически проблеми, а използването на инерционни сили позволява решаването на много задачи, при които движението на несвободна материална точка се счита за сведено до познатите статични уравнения:

Условно прилагайки силата на инерцията към движеща се материална точка, можем да приемем, че активните сили, реакциите на връзките и силата на инерцията образуват балансирана система ( принцип на д'Аламбер).

Решаването на динамични проблеми с помощта на принципа на д'Аламбер понякога се нарича по кинетостатичен метод.

Глава 10. Работа и власт

• Характерните особености на това движение се съдържат в името му: равномерно означава с постоянна по абсолютна стойност скорост (u = const), некръгово означава, че траекторията е кръгова.

Равномерно движение около кръг

Досега изучавахме движения с постоянно ускорение. По-често обаче има случаи, когато ускорението се променя.

Първо, ще разгледаме най-простото движение с променливо ускорение, когато модулът на ускорението не се променя. Такова движение по-специално е равномерното движение на точка по окръжност: за всеки еднакъв период от време точката преминава през дъги с еднаква дължина. В този случай скоростта на тялото (точката) не се променя по величина, а се променя само по посока.

Средно ускорение

Нека точката в момента t заема позиция А на окръжността и след кратък интервал от време Δt - позиция А 1 (фиг. 1.82, а). Нека означим скоростта на точката в тези позиции с и 1. При равномерно движение v 1 = v.

Ориз. 1.82

За да намерим моментното ускорение, първо намираме средното ускорение на точката. Промяната на скоростта във времето Δt е равна на Δ и = 1 - (виж фиг. 1.82, а).

По дефиниция средното ускорение е

Центростремително ускорение

Ще разделим задачата за намиране на моментно ускорение на две части: първо ще намерим модула на ускорението и след това неговата посока. За време Δt точка A ще се движи = Δ.

Помислете за триъгълници OAA 1 и A 1 SV (вижте фиг. 1.82, а). Ъглите при върховете на тези равнобедрени триъгълници са равни, тъй като съответните страни са перпендикулярни. Следователно триъгълниците са подобни. следователно

Разделяйки двете страни на равенството на Δt, се придвижваме до границата, тъй като времевият интервал клони към Δt -» 0:

Границата от лявата страна на равенството е модулът на моментното ускорение, а границата от дясната страна на равенството е модулът на моментната скорост на точката. Следователно равенството (1.26.1) ще приеме формата:

Очевидно е, че модулът на ускорение за равномерно движение на точка около окръжност е постоянна величина, тъй като v и r не се променят по време на движение.

Посока на ускорение

Нека намерим посоката на ускорението. От триъгълника A 1 CB следва, че средният вектор на ускорението сключва ъгъл β = с вектора на скоростта. Но когато Δt -> O, точка A 1 се доближава до точка A безкрайно близо и ъгъл α -> 0. Следователно векторът на моментното ускорение сключва ъгъл с вектора на скоростта

Това означава, че векторът на моментното ускорение a е насочен към центъра на кръга (фиг. 1.82, b). Следователно това ускорение се нарича центростремително (или нормално 1).

Центростремително ускорение на въртележка и в ускорител на частици

Нека оценим ускорението на човек на въртележка. Скоростта на стола, на който седи човек, е 3-5 m/s. При радиус на въртележката около 5 m центростремителното ускорение е a = ≈ 2-5 m/s 2 . Тази стойност е доста близка до гравитационното ускорение от 9,8 m/s 2 .

Но в ускорителите на частици скоростта се оказва доста близка до скоростта на светлината 3 10 8 m/s. Частиците се движат по кръгова орбита с радиус стотици метри. В този случай центростремителното ускорение достига огромни стойности: 10 14 -10 15 m / s 2. Това е 10 13 -10 14 пъти по-голямо от ускорението на гравитацията.

Точка, движеща се равномерно по окръжност, има постоянно ускорение a = , насочено радиално към центъра на окръжността (перпендикулярно на скоростта). Следователно това ускорение се нарича центростремително или нормално. Ускорението a по време на движение непрекъснато променя посоката си (виж фиг. 1.82, b). Това означава, че равномерното движение на точка около окръжност е движение с променливо ускорение.

1 От латинската дума normalis - прав. Нормалната към крива линия в дадена точка е права линия, минаваща през тази точка, перпендикулярна на допирателната, прекарана през същата точка.